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核聚变术语浅释

  对核聚变术语的简单解释

  L-H转换 - 从L模式转换为H模式(通常非常突然)。 L-regime(模式)[L条件(模具)]和H
相反的条件条件。托卡马克有一个“正常的”低约束运行条件,并有额外的加热。 Landau阻尼(Landau阻尼)阻尼时间
波在波中的传播由于热等离子体波与相互作用的速度接近而引起的粒子相速度。 Langmuir频率(Langmuir频率)由于等离子体自振频率引起的集体运动离子对静电相互作用的电子空间电荷效应之间的吸引力而产生的恢复力,这个频率非常接近电子的电子等离子体频率和离子等离子体频率分别为:ωe,i = (G)
其中,ne,i;我和我,我分别是电子和离子的数量密度,电荷数量和质量。朗缪尔探针(Langmuir probe) - 一种用于测量等离子体密度和等离子体电子温度的装置,包括一个接触电极,当被测电极电位发生变化时形成采集电流。
大型螺旋装置(大螺钉)
大型螺旋装置(大型螺钉)用于融合研究世界上最大的仿星器,位于日本名古屋国立研究所。LHD于1998年3月开始运作。理想的模式(在模具上的大尺度)与磁场线移动等离子体(平均零电阻)在MHD不稳定的模具上,大尺寸模式的波长非常接近等离子体的尺寸。 >拉莫尔半径(拉莫尔半径):在均匀磁场中带电粒子的横向运动,其投影在与磁场垂直的平面上的轨迹的曲率半径,也称为磁转向半径。激光烧蚀(激光烧蚀)
激光烧蚀(激光烧蚀)
激光烧蚀(激光烧蚀)
激光烧蚀(激光烧蚀)另一个激光器的激光输出,也称为光放大器(光放大器) e放大器和棒放大器。光盘放大器使用薄的钕离子掺杂玻璃盘或盘。这些光盘以Brewster的角度安装在由圆柱形闪光阵列包围的空腔中,闪光灯用于产生颗粒数量的反转,棒状放大器是放大相干光能的装置,通常由一个用适当的离子化合物掺杂形成放大介质的玻璃或晶体材料的圆柱体这种介质通过紧配合的闪光激发(泵浦)以产生所需数量的颗粒来反转。激光加热电磁铁(激光加热电磁铁)的长度为3米(激光加热电磁铁),激光加热电磁铁(激光加热电磁铁)的长度为3米,可以约束10kJ CO2激光器,脉冲2μs加热等离子体的300kG快速线性螺线管磁体的场强度。目标是将密度为1018cm-3的氢等离子体加热到高于1kV的温度,以及研究终端损失,辐射,等离子体耦合传导损耗,光束传播和捕获。
使用激光作为干涉仪的光源的激光干涉仪(激光干涉仪)由于激光的单色性及其固有的高亮度,它可以在几百米的光程差下工作,而经典的干涉仪最大的差别约为20厘米。
激光散射(激光散射)
参见:汤姆逊散射诊断(汤姆逊散射诊断)。 Lawson准则
Lawson准则
Lawson准则必须通过融合来满足反应产生的能量高于产生和维持等离子体所需的能量。也就是说,离子密度和能量约束时间的数学乘积必须大于一定值,这取决于聚变反应的大小。在氘 - 氚融合中,该值约为2×1020m-3s。见:融合三重产品。
LHCD(低混合电流驱动)
:低混合电流驱动(低混合电流驱动)。
LHD(大螺钉)
请参阅:大螺钉装置(大型螺旋装置)。
LHH(低混合加热)
:低混合加热。李(在某种意义上)看到:在(内部电感)的意义上。
限制器(柱孔)用于确定托卡马克容器中的材料的等离子体边缘表面,避免与等离子体接触的容器。另一种方法是使用偏滤器来确定边缘。
线辐射(线辐射)
电子激发态产生辐射衰减引起的。线辐射的激发起源于电子碰撞并重新组合回到激发态。
线性夹点(夹点直线)位置在还原开始时的等离子形状的袖口,其特征是轴向电流和电流方向产生的磁场是对角线方向是径向夹点。
锁定模式(夹紧)
产生MHD旋转模式(可以通过模制成长)。锁定模式阈值(钳位阈值)可能会导致非旋转的称为磁性流体动力学钳位阈值的非稳态非轴对称干扰。洛伦兹解离(Lorentz dissociation)分子离子的解离 - 洛仑兹电离机理引起的。洛伦兹力(洛仑兹力)作用在与运动场不平行的电荷上的力,该力的来源是作用于与磁导体相关的约束装置的力,线圈。
洛伦兹气体(洛伦兹气体)假定电子和正离子之间没有相互作用,这种气体也被称为“电子气体”。 Lorentz电离(洛伦兹电离) - 在强磁场(通常在高激发电平获得)中获得的高速中性原子注入离子化中性原子。如此植入的每个原子受到与原子速度和磁感应的乘积成比例的函数。
在锥体(锥体损失)在与速度空间相关的磁镜中,锥体具有平行于磁场的对称轴,并且确定a =sinα1 / R(R是镜像比)锐角α。速度矢量位于损耗的圆锥内,粒子不被镜面反射。
半径较小的半径比(低长径比)半径较小的半径(大约1.3 MAST代表,而JET,值大约3)。也被称为紧凑环路比和小环路比。低β血浆(低血浆β)
β值一般为0〜0.01血浆。
低电流混合电流驱动(低混合电流驱动)
较低的混合加热(较低的混合波加热)
较低的混合加热所产生的混合。
在离子和电子回旋频率之间的等离子体中具有频率的较低混合(LH)波(较低混合波)波。它有一个平行于磁场的电场分量,所以它加速了沿着磁力线移动的电子。波形频率
降低混合波形加热(降低混合波形加热)
当激发波形加热时,当离子等离子体频率被称为较低的混合波加热时。 Mach-Zehnder干涉仪(马赫 - 曾德尔干涉仪)
气体分析用于测量迈克尔逊干涉仪反射系数的空间变化半透明反射镜和矩形的两个全反射镜,半光束沿着矩形的每一侧传播。宏观不稳定性(宏观不稳定性) - 流体可以包含一个或多个流体模型,很好地描述了等离子体的不稳定性。宏观不稳定(宏观经济不稳定)
宏观不稳定(宏观不稳定)
磁轴(磁轴)
托卡马克磁性表面形成一系列缩小半径的嵌套环,中心“环”被定义为磁轴。
磁性瓶(磁性瓶)在受控热核聚变实验中将磁场限制在等离子体中。
磁约束(磁约束) - 在有限的区域内使用磁场的等离子约束。
磁约束聚变(磁约束聚变)
使用强磁场约束等离子体,使其发生聚变反应。请参阅:托卡马克,stellarator,反向场捏,Z-pinch和theta-pinch。
磁性诊断仪(磁性诊断仪)用于测量等离子体周围的局部磁场或相关数据到各种形状的金属线圈的外部。请参阅:磁通环路,米尔诺夫线圈和罗氏线圈。
磁场分量(磁性分量)
tokamak磁场分量由磁场组成三部分组成。其中,第一部件由围绕小半径外围的一组线圈产生。这些线圈围绕装置的主轴产生环形磁场。第二个磁场分量(极向场)是由流过变压器感应的等离子体的大电流产生的。这两个磁场分量的组合产生螺旋磁场,使等离子体从血管壁分离。最后一个磁场分量由一组用于成形等离子体并稳定等离子体的环形线圈产生。
磁场配置(磁性配置)
磁环配置和极向磁场以螺旋形状的磁力线,定义了一组磁性表面。由于托卡马克装置的小横截面上的磁场强度不同,因此力线的间距也是变化的,通常以小半径减小。磁力线必须在关闭之前围绕大环行走的小部分周围的转数必须表示为安全系数q。特别重要的是这些q值等于小整数比值,因为这些区域对干扰特别敏感。由这些扰动引起的不稳定性增加了等离子体的能量损失。另外,给定磁场可以维持的最大等离子体压力取决于等离子体电流值。磁约束等离子体的有效性取决于β,其被定义为等离子体压力与磁场压力的比率。岛状磁性结构
磁岛(磁岛)由应用场或电流内部或由压力梯度引起的不稳定性。请参阅:撕裂磁岛。
磁性马赫数(磁马赫数)等于没有流体速度的流体速度比阿尔维波。
磁镜(磁镜)在会聚磁场线中增加局部区域的场强一般为轴向磁场。如果它们能量的平行和垂直于磁场的比率满足以下条件,则反射到磁力线会聚的区域的粒子被反射: Bm和B0是原点处的磁场强度和磁场强度。
磁矩(磁矩)和磁铁 - 一个矢量或电流环相关的粒子,这个磁场与磁场的磁感应强度相等,就是施加在系统上的扭矩的叉积。
磁力(磁力)可以是磁场对等离子施加压力,这相当于磁场的能量密度。
磁性探头(磁性探头)插入线圈磁约束等离子体,用于测量场强的变化。
磁力泵(磁力泵)意味着加上一个时间变化的磁场来进行液体运动的方法。
剪切(磁剪切)
剪切(剪切)。磁性应力张量(magnetic stress tensor)与磁感应与其自身成正比,它是由​​所施加的磁场磁力线在导电曲率上的发散度给出的。的单位的流体量。
磁性粘性(磁性粘性)
磁性粘性(磁性粘性)
磁性粘性(磁性粘性)
磁性粘性(磁性粘性)
磁阱(磁阱)
形成最小磁场结构空间区域的磁力线。
由于这种不稳定性,阿尔芬波(磁或声)波与伯恩斯坦离子之间的能量交换的磁响应式回旋加速器不稳定性(磁声回旋加速器不稳定),其自由能由非热能离子,例如,融合产物。当波与平衡磁场垂直传播时会发生这种不稳定性。请参阅:超级Alfvenic速度。磁流体动力学(MHD)科学导电流体(液体和气体)与磁场研究运动相互作用,也被称为磁流体。磁流体动力学不稳定性(MHD不稳定性)
宏观不稳定性(宏观不稳定性)磁流体动力学湍流(MHD湍流) - 速度和压力变化的等离子体不规则地发生。
在导电流体中的磁场中的磁流体动力学波(MHD波)磁铁(磁铁)
磁铁(磁铁)
磁铁(磁铁)
大周期(大半径)从大周期中心(截面中心到等离子体)的距离。参见:等离子体几何。多层不对称辐射边缘(多边不对称辐射边缘)的MARFE(不对称辐射多层边缘)是一个冷强环对称辐射等离子体区域,它通常形成在内边缘的等离子环。它发生在等离子体边缘密度较高的情况下,并且由于沿着边缘的功率流动导致的功率损失与辐射的局部功率损失之间的不平衡而产生。 MARFE在10-100毫秒的时间范围内迅速增长,但持续几秒钟。在某些情况下,MARFE会导致破裂。在其他情况下,主要的后果是边缘密度降低。边缘稳定性(稳定边缘)从稳定性到不稳定性的转变。
MAST(MA球形托卡马克)
Siu球形托卡马克(MGA Amp球形托卡马克)目前正在Culham实验室运行。 MAST是开创性START设备的继承者。麦克斯韦 - 玻尔兹曼分布(麦克斯韦 - 玻尔兹曼分布)是在任何温度下(或能量)分布中存在的任何气体或等离子体热平衡的粒子速度。 MCF(磁约束聚变)
:磁约束聚变(Magnetic Confinement Fusion)。中等β血浆(等离子体β)血浆β值一般为0.01〜0.1。 MHD(磁流体动力学)一种将等离子体作为导电流体处理的等离子体和磁场的数学描述。通常用于表征等离子体相对较大的尺度。 MHD和其他等离子体不稳定性(MHD和其他等离子体不稳定性)
畸变等离子体/现场系统形状。参见:Alfven间隙模式,气泡不稳定性,中断,边缘局部化模式,理想内部扭结模式,内部扭结,内部重连事件,动力学不稳定性,大尺度理想模式,磁声回旋不稳定性,MARFE微不稳定性,模式数量,新古典撕裂模式,剥离模式,剖面控制,阻力气球模式(电阻气球模式,电阻不稳定性,谐振磁扰动,锯齿波,TAE模式,撕裂模式和垂直位移垂直位移事件) (微不稳定性)拉莫尔半径相近的粒子的特征长度,没有不稳定的托卡马克相似的大小,这一般被认为是托卡马克中小尺度湍流的主要原因,造成运输异常。 >微观不稳定性(微不稳定性)
微观不稳定性(微观不稳定性)
微波干涉仪(干涉仪m微波)通过等离子体的电子密度沿路径测量仪器,微波束的密度沿着从推导出的路径传播。
最小B配置(最小配置B)到磁场强度随处可见,随着等离子体磁场配置距离的增加远离名称的界限。在这种结构中,等离子体处于最小磁场的区域。小半径 - 等离子横截面的一半水平尺寸。等离子体分布内的等离子体中心的径向距离。参见:等离子体几何。
Mirnov线圈(拾波线圈)(Mirnov线圈,拾波线圈)用于局部测量垂直于小截面金属线圈多匝线圈表面的磁场分量。在对输出电压进行积分之后,这些线圈通常被称为“拾取”线圈(因为它们与磁场成比例)。当使用积分信号之前,可以测量非常好的磁场波动,当线圈被称为:“Milnov”线圈。
镜像机(磁镜)用于等离子体间的磁镜装置之间的约束。也被称为简单的磁镜。镜像比例(磁镜的比例)配置方法磁镜的磁场强度和磁场强度其他轴线上的最强磁场点的轴线(一般为两镜之间最弱的磁场强度)比率。
模式(模式)
等离子体振荡或波的另一个名称。也可以单独使用,而不是术语表示状态。模式编号(模数)
不稳定性特征波长。
分子离子注入概念(分子离子注入概念)
分子离子注入概念(分子离子注入概念)这是一个在控制融合领域新概念的研究,其中高能量​​分子离子注入适合的磁性容器,解离过程(例如与中性原子的碰撞,洛伦兹解离等)可以被解离。然后捕获的高能原子离子的密度增加到热核值,同时将其方向速度转换成热等离子体的随机运动。数值计算中使用的统计技术
蒙特卡罗(Monte Carlo)。一个事件可以在数值计算中多次出现,每次都有一定的机会。
运动斯塔克效应(斯塔克效应运动)横向移动磁性粒子受到电场的影响。钍是导致谱线的斯塔克分裂,表明托卡马克内的局部磁场。对于一些托卡马克,这是导出的当前分布的主要诊断。 MSE(运动斯塔克效应)
看:运动斯塔克效应(运动斯塔克效应)。
多极几何配置(几何位置多极形状)形环状平行于一个导体,这个导体携带几个固定在环形支架或浮环上的电流。这些环形电流产生多极磁场(对于四极场为n = 2,八极场为n = 4),迭加在初始约束场上的多极场产生平均最小磁场配置。
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\\ u0026> N-NBI(中性束注射)
:中性束(中性束)。新古典理论(新古典理论)
新古典理论(新古典理论)
加入环效校正经典碰撞等离子体输运理论新古典理论预言了自举电流的存在。新古典撕裂模式(新古典撕裂模式)由干扰磁岛产生的撕裂模式自举电流变化,这进一步放大和磁岛约束恶化甚至导致破裂。这是新的经典眼泪模具。
新古典运输(新古典运输)
环形磁约束系统,转换内在磁场线中的旋转不均匀性和磁场强度,当一个电荷沿着螺旋状磁场线移动时,磁环内侧的磁场最强,磁环外侧的磁场弱一段时间。如果电荷运动速度的平行磁场方向不够大,这些粒子就不能在整个环上移动,只能在前后两个运动的反射点之间移动。也就是说,这些粒子被分为在环的一部分中移动的捕获粒子和沿着整个环移动的飞行粒子。考虑到捕获粒子效应的运输理论被称为新古典运输。一种计算机代码或电路
神经网络(神经网络)利用输入数据来获得等离子体参数,例如根据“人脑思维过程”训练预编码一系列实例。
中性束(NBI)可以将高速的中性原子束注入到等离子体中,并将​​动量传递给等离子体的离子。中性束注射也是一种提供额外加热和电流驱动的方法。见:电荷交换重组光谱,高能粒子,鱼骨和血浆旋转。中性束注射加热
中性束注射加热 - 能够将足够高能量的中子束注射到装置的封闭区域。这些被植入的中子中性粒子,由于波电离和电荷交换而被捕获,然后与背景离子和电子碰撞,将能量传递给这些电子和离子,使得这些粒子获得能量并加热等离子体。中性粒子束注入是一种有效的加热方法。在未来的聚变反应堆中,中性束注入也可以作为聚变堆的燃料方法之一。中性注射概念(概念中性注射)
概念分子离子注入概念概念概念描述相似的概念,但与容器中的磁性快速中性原子取代了离子化的分子离子。
中和等离子(中性等离子)等离子
无净电荷。
中性粒子分析仪(中性粒子分析仪)
能量中性粒子包括一套仪器微通道板检测器,用于测量离子的偏离。热离子温度和快离子谱也可以被观察到。中子(中子)是一个不带电的基本粒子,它比质子质量稍大一点,它可以在比氢原子核更重的原子中找到。自由中子不稳定,衰变为电子,质子和微米,半衰期约为13分钟。中子维持核反应堆中的裂变链式反应。中子通量 - 中子通量 - 中子辐射强度的量度,它是在1秒的时间内通过中子的目标的1cm2面积中的中子数,其中nu是每cm3的中子数中子数,u是中子速度,单位为厘米/秒。
中子壁负荷(中子壁负荷)
中子壁负荷(中子壁负荷)
中子壁负荷(中子壁负荷)
下一步(下一个设备)
大型常规托卡马克生成后的实验装置。
无感应加热和电流驱动(无感应加热和电流驱动),请参阅:额外加热和电流驱动(无感应)[额外加热和电流驱动(无感应)] 。
标准化β(标准化β)参见:β限制(beta限制)。 NOVA(诺瓦激光)
钕玻璃激光器国家劳伦斯利费莫贝尔实验室,它可以(2-3)×1014W功率集中在融合目标上,从而驱动高增益的微型爆炸。 NPA(中性粒子分析仪)
中性粒子分析仪(Neutral Particle Analyzer)
NSTX(国家球形环面实验)
球形托卡马克,目前在美国普林斯顿运行。 NSTX类似于MAST尺寸,但是设计是不同的,两个设备将根据互补性实验计划运行。
NTM(新古典撕裂模式)
参见:新古典撕裂模式(新古典撕裂模式)。核聚合
核聚变(融合)
轻元素聚在一起形成较重的元素并释放核反应能量。最容易实现的融合是氢(氘和氚)的两个同位素之间的反应。氘 - Triton融合聚变反应释放的大部分能量由高速中子携带。其余的能量归因于反应过程中产生的α粒子(氦核4He)。在聚变反应堆中,聚变区周围的涂层或包层可调节中子并将其能量转化为热量。这种热量被吸收以产生用于常规发电的蒸汽。
NUMAK反应堆(NUMAK堆)扩展威斯康星大学托卡马克装置UMAKⅠ,Ⅱ和Ⅲ。 [本帖被sjliu于2009-05-19 18:04重新编辑]

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